nModel Einstein obvykle poskytuje dobré aproximaci tepelné kapacity a tepelné roztažnosti při teplotáchnadnimin2. V případě, že superLyoly zkoumané v této práci, Einsteinn , c). Při vyšších teplotách se však značné rozdíly vyskytují, jak je vyjádřenona obr. 12A tepelným přebytkem, což představuje rozdíl mezi experimentálním tepelným kmenem EEXP (T) (černá křivka) a extrapolovaným kmenem EFIT (T) (červená křivka, EQ . 3) stanoveno montáží modelu Einstein k EEXP (t) pod 800 K. Experimentální křivka dále podléhá změnou sklonu, což může být lépe ocenil zvažovat jeho první derivát AEXP (T), černou křivkuna obr. 12C. Na obr. 12b, DE (T) (černá křivka) je prezentována společně s vývojem Fc (t) C Nvolume FC (T) (červená křivka), jak předpovězené termokalcem. Může být jasně vidět, že obě křivky vykazují podobné trendy, což je ještě více zřejmé pro jejich první deriváty (obr. 12D). To důrazněnaznačuje, že nntemperatures, kden101; Změny sklonu ethcurves jsou detekovány, tj. N101; ATH (t)ncurves ukazují ostrý pík, reprezentují teplotynsolvus. SIMI ND LAR Účinky byly hlášeny pro terné slitiny Ni-Fe-Al [54], CMSX N2 [55] a slitiny CO Nbased [56, 57]. Obrázek 13 schematicky znázorňuje, jak mohou být experimentálně pozorované tepelné roztažné experimenty racionalizovány. V první sbližování prvníhonástroje lze předpokládat, že tepelné roztažnosti dvou izolovaných fází každýnásledují model Einstein (Eq. 5). Různé modelové parametry mají zanásledek skutečnost, že při vysokých teplotách dosáhne C Nphase (zelená křivka) výrazně vyšší hodnotynež C (modrá křivka). Červená čára schematicky znázorňuje experimentální data pro superLoy, která obsahuje obě fáze (obr. 3). Tepelná roztažnost fáze C N (vysoká počáteční frakce Cnvolume blízko 70%) dominuje pro t \\ 800 k. počínaje přibližně 800 k, postupné rozpuštění cnprecipitates an/nncorespondující zvýšení hlasitosti frakce cnphasy (obr. 12b) jsou spojeny snastavením chemických rovnovážných prostředků obou fází. Výsledné změny v rozměrech jednotkových buněk a poměry frakce C NColume způsobují prudký vrcholn v experimentálně měřené tepelné expanzi v blízkosti tsolvusu (obr. 7, 8, 12C a d). Přibližně 50% přebytečného kmene de * znázorněnéhona OBR. 12A může být racionalizováno klesajícím účinkem mřížkové misfit (odhad pro ERBO15 a jeho varianty: 5 9 10-3), které poskytují další příspěvky do tepelnéhonapětí. Zbývající část DE * je pravděpodobně souvisí se změnami jednotkových dimenzí buněk obounndnphedy související se zvýšením konfigurační entropie. Kromě toho, objemová frakce cfáze, která vykazuje vyšší koeficient tepelné roztažnostinež C snphase, se zvyšuje s rostoucí teplotou. To je v souladu s experimentálními údaji z literaturyna tepelné expanzi izolovaných C N a Cnůží CMSX N4 [n 58] ana malý krok N4 hlášeno v [59].n n-N rozšiřující se teplota hustotyneobsazenosti zvyšuje, jak bylo hlášeno pro al v semináři Simmons a Balluffi [60]. Tento účinek je však obvykle velmi malý a zvyšuje se exponenciálně ažnnTonesouvisí s ostrým vrcholem pozorovaným v experimentálních ath (t)ncurves. Podobné účinky byly hlášenynapříklad pro transformace objednávky Ndisorder v Cuau [61] a AG3MG [62]. Dilatometrické výsledky z OBR. 8 a predikcí calmfadů z obr. 9 se spojína obr. 14. Dilatometrické křivky vykazují prudký maximální tepelnou expanzi při vysokých teplotách, které pro ERBOnC (1557 k) se shodují s Cnsolvusn Teplota (1555 k) předpovězené termokalcem (obr. 14a). Nicméně, pro všechny tři, jak se varianty N15 N15, ATH (t)nmaxima jsou pozorovány při teplotách, které jsou asi 40 k vyššínež teploty Cnsolvus V tabulce 10, špičkové teploty z OBR. 7, 8 a 14 všech čtyř zkoumaných slitin jsou zobrazeny. N nnn (Předloženo červeně) s výsledky, které byly publikovány v literatuře. Elastické údaje ERBO N1, které jsme použili tak daleko, reprezentují skutečná data ATH (červená pevná linka), které byly získány, jak je popsáno v experimentální části této práce. Na obr. 15 ukážeme tyto údaje spolu s průměrnými daty ATH, které byly vypočteny pomocí 295 K jako referenční teploty podle:n&n#n&