nModel Einstein obvykle poskytuje dobré aproximaci tepelné kapacity a tepelné roztažnosti při teplotáchnadnimin2. V případě, že superLyoly zkoumané v této práci, Einsteinn , c). Při vyšších teplotách se však značné rozdíly vyskytují, jak je vyjádřenona obr. 12A tepelným přebytkem, což představuje rozdíl mezi experimentálním tepelným kmenem EEXP (T) (černá křivka) a extrapolovaným kmenem EFIT (T) (červená křivka, EQ . 3) stanoveno montáží modelu Einstein k EEXP (t) pod 800 K. Experimentální křivka dále podléhá změnou sklonu, což může být lépe ocenil zvažovat jeho první derivát AEXP (T), černou křivkuna obr. 12C. Na obr. 12b, DE (T) (černá křivka) je prezentována společně s vývojem Fc (T) C Může být jasně vidět, že obě křivky vykazují podobné trendy, což je ještě více zřejmé pro jejich první deriváty (obr. 12D). To důrazněnaznačuje, že nntemperatures, kden101; Změny sklonu ethcurves jsou detekovány, tj. N101; ATH (t)ncurves ukazují ostrý pík, reprezentují teplotynsolvus. SiMi Obrázek 13 schematicky znázorňuje, jak mohou být experimentálně pozorované tepelné roztažné experimenty racionalizovány. V první sbližování prvníhonástroje lze předpokládat, že tepelné roztažnosti dvou izolovaných fází každýnásledují model Einstein (Eq. 5). Různé modelové parametry mají zanásledek skutečnost, že při vysokých teplotách dosáhne C Nphase (zelená křivka) výrazně vyšší hodnotynež C (modrá křivka). Červená čára schematicky znázorňuje experimentální data pro superLoy, která obsahuje obě fáze (obr. 3). Tepelná expanze fáze C (vysoká počáteční frakce Cnvolume blízko 70%) dominuje pro 800 K. Počínaje přibližně 800 K, postupným rozpuštěním C NPrecipitates an/ \\ tnncorneodpovídají zvýšení objemové frakce cnphase (obr. 12b) jsou spojeny snastavením chemických rovnovážných prostředků dvou fází. Výsledné změny v rozměrech jednotkových buněk a poměry frakce C Přibližně 50% přebytečného kmene de * znázorněnéhona OBR. 12A může být racionalizováno klesajícím účinkem mřížkové misfit (odhad pro ERBO15 a jeho varianty: 5 9 10-3), které poskytují další příspěvky do tepelnéhonapětí. Zbývající část DE * je pravděpodobně souvisí se změnami jednotkových dimenzí buněk obounndnphedy související se zvýšením konfigurační entropie. Kromě toho, objemová frakce cfáze, která vykazuje vyšší koeficient tepelné roztažnostinež C snphase, se zvyšuje s rostoucí teplotou. To je v souladu s experimentálními údaji z literaturyna tepelné expanzi izolovaných C N a C NPHHázy CMSX N4 [n 58] ana malém kroku NLike zvýšení tepelné kapacity kolem přibližně 870 k v CMSX \\ t N4 hlášeno v [59].n- nTento účinek je však obvykle velmi malý a zvyšuje se exponenciálně ažnn&Tonesouvisí s ostrým vrcholem pozorovaným v experimentálních ath (t)ncurves. Podobné účinky byly hlášenynapříklad pro transformace objednávky Ndisorder v Cuau [61] a AG3MG [62]. Dilatometrické výsledky z OBR. 8 a predikcí calmfadů z obr. 9 se spojína obr. 14. Dilatometrické křivky vykazují prudký maximální tepelnou expanzi při vysokých teplotách, které pro ERBOnC (1557 k) se shodují s Cnsolvusn Teplota (1555 k) předpovězené termokalcem (obr. 14a). Nicméně, pro všechny tři, jak se varianty N15 N15, ATH (t)nmaxima jsou pozorovány při teplotách, které jsou asi 40 k vyššínež teploty Cnsolvusn předvídané termokalcem (obr. 14b-d). V tabulce 10, špičkové teploty z OBR. 7, 8 a 14 všech čtyř zkoumaných slitin jsou zobrazeny. N#n&n#n (Předloženo červeně) s výsledky, které byly publikovány v literatuře. Elastické údaje ERBO N1, které jsme použili tak daleko, reprezentují skutečná data ATH (červená pevná linka), které byly získány, jak je popsáno v experimentální části této práce. Na obr. 15 ukážeme tyto údaje spolu s průměrnými daty ATH, které byly vypočteny pomocí 295 K jako referenční teploty podle:n-n-n-